Забыли свой пароль?
стр. 21 из Теоретическая электротехника (Мансуров Н.Н., Попов В.С.)
Новость: Открыт форум по нанотехнологии.
Страницы: 1 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 624 Следующая
ными пластинами. В средней части в любых точках поля векторы напряженности одинаковы (на рисунке показаны векторы % в двух точках), т. е. в центральной части ноле однородное. У краев пластин векторы напряженности не равны по величине и не параллельны, значит, поле неоднородно. Направления векторов Щ всюду совпадают с направлениями касательных.
На рис. 1-2 изображены линии напряженности электрического поля вокруг уединенного положительно заряженного шара (в этом случае их надо считать оканчивающимися в бесконечности). По мере удаления от шара число линий, приходящихся на единичную площадку, становится все меньше. Значит, чем дальше находится точка поля от шара, тем напряженность меньше.
1-3. ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ ТОЧЕЧНОГО ЗАРЯДА
Вначале рассмотрим электрическое поле точечного заряженного тела (точечного заряда). Точечным называется заряженное тело, линейные размеры которого весьма малы
по сравнению с расстоянием R от тела до точек, в которых оп
ределяется поле.
Опыты Кулона показали, что
электрическое поле точечного заряда Qi (рис. 1-3) действует на помещенный в точке А точечный
заряд Q2 с силой Fb прямо про-
порциональной величине обоих зарядов, обратно пропорциональ
Рис 1-3 Электрическое поле точечного заряда
ной квадрату расстояния R между ними и зависящей, кроме того, от среды, в которой расположены оба заряда. Поэтому напряженность поля заряда Qi в точке А может быть выражена формулой
Si-
£
Ql (1-3)
4я/?2ва
где еа — величина, учитывающая влияние среды и называемая ее абсолютной диэлектрической проницаемостью. В знаменателе вместо квадрата расстояния R от данной точки до точечного заряда Qi введена пропорциональная /?2 величина шаровой поверхности 4л/?2, проходящей
21
Страницы: 1 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 624 Следующая
| Показать растр (83 Кб) |
К началу |
ными пластинами. В средней части в любых точках поля векторы напряженности одинаковы (на рисунке показаны векторы % в двух точках), т. е. в центральной части ноле однородное. У краев пластин векторы напряженности не равны по величине и не параллельны, значит, поле неоднородно. Направления векторов Щ всюду совпадают с направлениями касательных.
На рис. 1-2 изображены линии напряженности электрического поля вокруг уединенного положительно заряженного шара (в этом случае их надо считать оканчивающимися в бесконечности). По мере удаления от шара число линий, приходящихся на единичную площадку, становится все меньше. Значит, чем дальше находится точка поля от шара, тем напряженность меньше.
1-3. ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ ТОЧЕЧНОГО ЗАРЯДА
Вначале рассмотрим электрическое поле точечного заряженного тела (точечного заряда). Точечным называется заряженное тело, линейные размеры которого весьма малы
по сравнению с расстоянием R от тела до точек, в которых оп
ределяется поле.
Опыты Кулона показали, что
электрическое поле точечного заряда Qi (рис. 1-3) действует на помещенный в точке А точечный
заряд Q2 с силой Fb прямо про-
порциональной величине обоих зарядов, обратно пропорциональ
Рис 1-3 Электрическое поле точечного заряда
ной квадрату расстояния R между ними и зависящей, кроме того, от среды, в которой расположены оба заряда. Поэтому напряженность поля заряда Qi в точке А может быть выражена формулой
Si-
£
Ql (1-3)
4я/?2ва
где еа — величина, учитывающая влияние среды и называемая ее абсолютной диэлектрической проницаемостью. В знаменателе вместо квадрата расстояния R от данной точки до точечного заряда Qi введена пропорциональная /?2 величина шаровой поверхности 4л/?2, проходящей
21
| Показать растр (83 Кб) |
К началу |
Страницы: 1 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 624 Следующая