Забыли свой пароль?
стр. 19 из Теоретическая физика в десяти томах. Том 9. Статистическая физика. Ч. 2. (Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М)
Новость: Открыт форум по нанотехнологии.
Страницы: 2 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 496 Следующая
2
ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ КВАЗИЧАСТИЦ
19
Элементарные возбуждения в этой картине появляются или исчезают лишь парами, так что полные числа возбуждений с импульсами р > рр и р < рр всегда одинаковы.
Отметим также, что при таком определении элементарных возбуждений их энергия непременно положительна: это есть превышение энергии возбужденного уровня над энергией нормального уровня системы. Энергия же квазичастиц, определенная согласно (1.3), может быть как положительной, так и отрицательной.
Более того, для жидкости при нулевых температуре и давлении величина ер = М заведомо отрицательна, а потому отрицательны и близкие к ер значения е. Это ясно из того, что при Г = 0 и Р = 0 величина — ц совпадает с положительной величиной — предельным значением отнесенной к одной частице теплотой испарения жидкости.
§ 2. Взаимодействие квазичастиц
Являясь функционалом от функции распределения квазичастиц, их энергия меняется при изменении этой функции. Изменение энергии при малом отклонении 6п от функции распределения от «ступеньки» (1.10) должно иметь вид
Seap(p) =у/а7,/ю(р, р')8пб1(р')<1т' (2.1)
или, в более символическом виде,
Ss(p) = Sp'Jf(p,p')Sn(p')dr',
где Sp' означает взятие следа по паре спиновых индексов, отвечающих импульсу р'. Функцию / можно назвать функцией
взаимодействия квазичастиц (в ферми-газе / = 0). По своему определению эта функция представляет собой вторую вариационную производную от полной энергии жидкости Е и поэтому симметрична по переменным р, р' и соответствующим им парам спиновых индексов:
/a7,/w(P> P') = f*ya,6p(p', P)- (2-2)
С учетом изменения (2.1) энергия квазичастиц вблизи поверхности ферми-сферы дается суммой
е(р) -eF = vF(p - PF) + Sp'//(p, p')Sn(p') dr'. (2.3)
В частности, для термодинамически равновесных распределений второй член в формуле (2.3) определяет зависимость энергии
Страницы: 2 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 496 Следующая
| Показать растр (236 Кб) |
К началу |
2
ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ КВАЗИЧАСТИЦ
19
Элементарные возбуждения в этой картине появляются или исчезают лишь парами, так что полные числа возбуждений с импульсами р > рр и р < рр всегда одинаковы.
Отметим также, что при таком определении элементарных возбуждений их энергия непременно положительна: это есть превышение энергии возбужденного уровня над энергией нормального уровня системы. Энергия же квазичастиц, определенная согласно (1.3), может быть как положительной, так и отрицательной.
Более того, для жидкости при нулевых температуре и давлении величина ер = М заведомо отрицательна, а потому отрицательны и близкие к ер значения е. Это ясно из того, что при Г = 0 и Р = 0 величина — ц совпадает с положительной величиной — предельным значением отнесенной к одной частице теплотой испарения жидкости.
§ 2. Взаимодействие квазичастиц
Являясь функционалом от функции распределения квазичастиц, их энергия меняется при изменении этой функции. Изменение энергии при малом отклонении 6п от функции распределения от «ступеньки» (1.10) должно иметь вид
Seap(p) =у/а7,/ю(р, р')8пб1(р')<1т' (2.1)
или, в более символическом виде,
Ss(p) = Sp'Jf(p,p')Sn(p')dr',
где Sp' означает взятие следа по паре спиновых индексов, отвечающих импульсу р'. Функцию / можно назвать функцией
взаимодействия квазичастиц (в ферми-газе / = 0). По своему определению эта функция представляет собой вторую вариационную производную от полной энергии жидкости Е и поэтому симметрична по переменным р, р' и соответствующим им парам спиновых индексов:
/a7,/w(P> P') = f*ya,6p(p', P)- (2-2)
С учетом изменения (2.1) энергия квазичастиц вблизи поверхности ферми-сферы дается суммой
е(р) -eF = vF(p - PF) + Sp'//(p, p')Sn(p') dr'. (2.3)
В частности, для термодинамически равновесных распределений второй член в формуле (2.3) определяет зависимость энергии
| Показать растр (236 Кб) |
К началу |
Страницы: 2 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 496 Следующая